Ondas

Dispersão Elástica Em um experimento típico de dispersão, um alvo é atingido por um feixe de partículas mono-energéticas. Seja $F_i$ o fluxo incidente, ou seja, o número de partículas por unidade de área por unidade de tempo. $$F_i = n_p v$$, onde $n_p$ é o número de partículas por unidade de volume. Normalmente, $n_p$ é muito pequeno, e podemos negligenciar qualquer interação entre as partículas incidentes. Medimos o número $\Delta N_p$ de partículas dispersas por unidade de tempo em um ângulo sólido $\Delta \Omega$ ao redor da direção definida pelas coordenadas esféricas $\theta$ e $\phi$. Esperamos que $\Delta N_p \propto F_i$, e $\Delta N_p \propto \Delta \Omega$. Definimos $\Delta N_p = \sigma_t(\theta,\phi) F_i \Delta \Omega$. Aqui, $\sigma_t(\theta,\phi)$ é a seção transversal diferencial de dispersão do alvo. Ela tem as unidades de área. As unidades comumente usadas são cm² e barn = $10^{-24}$ cm². ...

A Equação de Schrödinger A equação de Schrödinger para uma partícula de massa $ m $ movendo-se em uma dimensão é dada por: $$ -\frac{\hbar^2}{2m} \frac{\partial^2 \psi(x, t)}{\partial x^2} + U(x)\psi(x, t) = i\hbar \frac{\partial \psi(x, t)}{\partial t}. $$ Para uma partícula livre, como um elétron movendo-se livremente no espaço, $ U(x) = 0 $. Nesse caso, a equação de Schrödinger assume a forma: $$ -\frac{\hbar^2}{2m} \frac{\partial^2 \psi(x, t)}{\partial x^2} = i\hbar \frac{\partial \psi(x, t)}{\partial t}. $$ ...