Radiação Eletromagnética
Radiação Eletromagnética Radiação Produzida por Cargas em Movimento Na gauge de Lorentz, os potenciais $A$ e $\Phi$ satisfazem a equação de onda inhomogênea: $ \nabla^2\Phi - \frac{1}{c^2} \frac{\partial^2 \Phi}{\partial t^2} = -\frac{\rho}{\epsilon_0}, \quad \nabla^2 A - \frac{1}{c^2} \frac{\partial^2 A}{\partial t^2} = -\mu_0 j. $ As soluções são: $ \Phi(r,t) = \frac{1}{4\pi\epsilon_0} \int v’ dV’ \frac{\rho(r’, t_r)}{|r - r’|}, $ $ A(r,t) = \frac{\mu_0}{4\pi} \int v’ dV’ \frac{j(r’, t_r)}{|r - r’|}. $ Aqui, $t_r = t - \frac{|r - r’|}{c}$ é o tempo retardado. Para uma carga pontual movendo-se de maneira arbitrária, obtemos os potenciais de Lienard-Wiechert: ...